Какое тело скатится с горки быстрее полая сфера или шар

Итоговый тест — Попытка 1

1.Обруч радиуса R и массой m, раскрученный до угловой скорости ω0, поставили на землю. Требуется найти скорость обруча v, с которой он покатится, когда проскальзывание прекратится. Какое из уравнений позволяет это сделать?

2.Механической работой называется скалярная физическая величина, равная .

произведению модулей силы и пепремещения на косинус угла между направлениями силы и перемещения

3.Какое из приведённых ниже уравнений вращательного движения тела записано неверно (M-момент силы, N-момент импульса, I-момент инерции, E-вращательная энергия) ?

4.Какое из приведенных ниже утверждений не является Законом Кеплера:

Ускорение каждой из планет обратно пропорционально её расстоянию до Солнца

6.Стенка движется со скоростью V . Навстречу ей со скоростью u движется шарик. С какой скоростью отскочит шарик в результате абсолютно упругого столкновения со стенкой:

7.III закон Ньютона математически можно записать так (векторы не указаны) .

8.Выберите разность момента силы в СИ.

9.Два одинаковых груза, связанных пружиной, совершают продольные колебания. Как изменится частота колебаний, если один из грузов закрепить?

уменьшится в √2 раз

10.Как формулируется закон Гука?

сила упругости, возникающая при деформации тела, прямо пропорциональна величине абсолютного удлинения

11.Что называется математическим маятником?

материальная точка, подвешенная на невесомой нерастяжимой нити

12.Какое тело скатится с горки быстрее: полая сфера или шар.

13.При гармонических колебаниях возвращающая сила .

прямо пропорциональна смещению

14.Закон сохранения механической энергии формулируется следующим образом .

в поле потенциальных сил полная механическая энергия системы есть величина постоянная

15.Небольшое тело привязано к нитке, продетой через отверстие в гладком горизонтальном столе, как показано на рисунке ниже.

Тело вращается со скоростью v на расстоянии r от отверстия и одновременно нитку медленно тянут вниз. Как зависит скорость тела v от радиуса r :

16.Закон сохранения импульса формулируется следующим образом:

векторная сумма импульсов тел, входящих в замкнутую систему, остается неизменной при любых движениях и взаимодействиях тел системы

Добавлю те, что были у меня.
Какое из утверждений ниже является ложным? — напряженность гравитационного поля внутри сплошного шара квадратично зависит от расстояния до его центра

Тело нельзя принять за материальную точку в случае . — движения стрелки часов по циферблату

Человек переходит с одного конца лодки длины L на другой. На сколько сместится лодка относительно берега, если масса лодки равна массе человека: — L/2

Если проекция ускорения движения тела ax>0 и векторы скорости и ускорения сонаправлены, то . — скорость увеличивается

Какая из приведенных ниже формул выражает II закон Ньютона (векторы не указаны)? — a=F/m

Грузик массы m колеблется на пружине с амплитудой A и угловой частотой ω. Какова максимальная скорость грузика? — Aω

Небольшой лёгкий шарик упруго ударяется о массивный неподвижный шар и отскакивает под углом 90° к направлению своего первоначального движения. Под каким углом к направлению начального движения лёгкого шарика будет двигаться массивный шар, если трения между шарами в момент удара нет? — 45º (не уверена в правильности ответа)

Каким коэффициентом определяется линейная деформация прямоугольного параллелепипеда в направлении одной из граней, если на эту грань перпендикулярно поверхности действует сила F ? — коэффициентом Пуассона

Законы сохранения в механике.

На сплошной или полый цилиндры в рассматриваемом случае действуют только консервативные силы (сила тяжести, сила трения качения). При этом выполняется закон сохранения полной механической энергии цилиндра: сумма кинетической энергии (энергия поступательного и вращательного движения тела) и потенциальной энергии сохраняется. Запишем закон сохранения полной механической энергии, приравняв её в момент начала движения (момент 0) и в момент подъема цилиндра до максимальной высоты (момент 1): . Кинетическая энергия поступательного движения (m – масса цилиндра, υ_с 2 – скорость центра масс цилиндра), кинетическая энергия вращательного движения (I – момент инерции цилиндра, относительно оси, совпадающей с осью вращения цилиндра, ω_с 2 – угловая скорость относительно оси вращения, проходящей через центр масс цилиндра). Изменение потенциальной энергии цилиндра (h – изменение высоты центра масс цилиндра над поверхностью земли). С учётом этого закон сохранения полной механической энергии перепишем в виде: . Учтём, что в точке максимального подъёма поступательное и вращательное движения цилиндра отсутствуют, то есть υ_с1 2 =0, ω_с1 2 =0: . Угловая скорость относительно оси вращения, проходящей через центр масс цилиндра, и скорость центра масс цилиндра связаны соотношением . После подстановки имеем: , откуда высота подъёма цилиндра равна: . Момент инерции полого цилиндра , момент инерции сплошного цилиндра . В итоге с учётом условия, что массы, начальные скорости и радиусы цилиндров совпадают: . В итоге – выше поднимется полый цилиндр. Ответ: 3

Шар и полый цилиндр (трубка), имеющие одинаковые массы и радиусы, вкатываются без проскальзывания на горку. Если начальные скорости этих тел одинаковы, то…

1: выше поднимется полый цилиндр*

2: выше поднимется шар

3: оба тела поднимутся на одну и ту же высоту

На цилиндр и шар в рассматриваемом случае действуют только консервативные силы (сила тяжести, сила трения качения). При этом выполняется закон сохранения полной механической энергии тела: сумма кинетической энергии (энергия поступательного и вращательного движения тела) и потенциальной энергии сохраняется. Запишем закон сохранения полной механической энергии, приравняв её в момент начала движения (момент 0) и в момент подъема тела до максимальной высоты (момент 1): . Кинетическая энергия поступательного движения (m – масса тела, υ_с 2 – скорость центра масс тела), кинетическая энергия вращательного движения (I – момент инерции тела, относительно оси, совпадающей с осью вращения тела, ω_с 2 – угловая скорость относительно оси вращения, проходящей через центр масс тела). Изменение потенциальной энергии тела (h – изменение высоты центра масс тела над поверхностью земли). С учётом этого закон сохранения полной механической энергии перепишем в виде: . Учтём, что в точке максимального подъёма поступательное и вращательное движения тела отсутствуют, то есть υ_с1 2 =0, ω_с1 2 =0: . Угловая скорость относительно оси вращения, проходящей через центр масс тела, и скорость центра масс тела связаны соотношением . После подстановки имеем: , откуда высота подъёма тела равна: . Момент инерции полого цилиндра , момент инерции шара . В итоге с учётом условия, что массы, начальные скорости и радиусы цилиндров совпадают: . В итоге – выше поднимется полый цилиндр. Ответ: 1

Сплошной и полый (трубка) цилиндры, имеющие одинаковые массы и радиусы, скатываются без проскальзывания с горки высотой h. Тогда верным утверждением относительно скорости тел у основания горки является следующее:

1: больше скорость сплошного цилиндра*

2: больше скорость полого цилиндра

3: скорости обоих тел одинаковы

На сплошной или полый цилиндры в рассматриваемом случае действуют только консервативные силы (сила тяжести, сила трения качения). При этом выполняется закон сохранения полной механической энергии цилиндра: сумма кинетической энергии (энергия поступательного и вращательного движения тела) и потенциальной энергии сохраняется. Запишем закон сохранения полной механической энергии, приравняв её в момент начала движения (момент 0) и в момент нахождения цилиндра у основания горки после скатывания (момент 1): . Кинетическая энергия поступательного движения (m – масса цилиндра, υ_с 2 – скорость центра масс цилиндра), кинетическая энергия вращательного движения (I – момент инерции цилиндра, относительно оси, совпадающей с осью вращения цилиндра, ω_с 2 – угловая скорость относительно оси вращения, проходящей через центр масс цилиндра). Изменение потенциальной энергии цилиндра (h – изменение высоты центра масс цилиндра над поверхностью земли). С учётом этого закон сохранения полной механической энергии перепишем в виде: . Учтём, что в начале движения поступательное и вращательное движения цилиндра отсутствуют, то есть υ_с0 2 =0, ω_с0 2 =0: . Угловая скорость относительно оси вращения, проходящей через центр масс цилиндра, и скорость центра масс цилиндра связаны соотношением . После подстановки имеем: , откуда модуль скорости центра масс цилиндра у основания горки равен: . Момент инерции полого цилиндра , момент инерции сплошного цилиндра . В итоге с учётом условия, что массы, начальные скорости и радиусы цилиндров совпадают: . В итоге – больше скорость сплошного цилиндра.

Шар и полый цилиндр (трубка), имеющие одинаковые массы и радиусы, скатываются без проскальзывания с горки высотой h. Тогда верным утверждением относительно скорости тел у основания горки является следующее:

1:больше скорость шара*

2:больше скорость полого цилиндра

3:скорости обоих тел одинаковы

На цилиндр и шар в рассматриваемом случае действуют только консервативные силы (сила тяжести, сила трения качения). При этом выполняется закон сохранения полной механической энергии тела: сумма кинетической энергии (энергия поступательного и вращательного движения тела) и потенциальной энергии сохраняется. Запишем закон сохранения полной механической энергии, приравняв её в момент начала движения (момент 0) и в момент нахождения тела у основания горки после скатывания (момент 1): . Кинетическая энергия поступательного движения (m – масса тела, υ_с 2 – скорость центра масс тела), кинетическая энергия вращательного движения (I – момент инерции тела, относительно оси, совпадающей с осью вращения тела, ω_с 2 – угловая скорость относительно оси вращения, проходящей через центр масс тела). Изменение потенциальной энергии цилиндра (h – изменение высоты центра масс тела над поверхностью земли). С учётом этого закон сохранения полной механической энергии перепишем в виде: . Учтём, что в начале движения поступательное и вращательное движения тела отсутствуют, то есть υ_с0 2 =0, ω_с0 2 =0: . Угловая скорость относительно оси вращения, проходящей через центр масс тела, и скорость центра масс тела связаны соотношением . После подстановки имеем: , откуда модуль скорости центра масс тела у основания горки равен: . Момент инерции полого цилиндра , момент инерции шара . В итоге с учётом условия, что массы, начальные скорости и радиусы цилиндра и шара совпадают: . В итоге – больше скорость шара. Ответ: 1

Сплошной и полый (трубка) цилиндры, имеющие одинаковые массы и радиусы, скатываются без проскальзывания с горки высотой h. Тогда верным утверждением относительно времени скатывания к основанию горки является следующее:

1: быстрее скатится сплошной цилиндр*

2: быстрее скатится полый цилиндр

3: оба тела скатятся одновременно

На сплошной или полый цилиндры в рассматриваемом случае действуют только консервативные силы (сила тяжести, сила трения качения). При этом выполняется закон сохранения полной механической энергии цилиндра: сумма кинетической энергии (энергия поступательного и вращательного движения тела) и потенциальной энергии сохраняется. Запишем закон сохранения полной механической энергии, приравняв её в момент начала движения (момент 0) и в момент нахождения цилиндра у основания горки после скатывания (момент 1): . Кинетическая энергия поступательного движения (m – масса цилиндра, υ_с 2 – скорость центра масс цилиндра), кинетическая энергия вращательного движения (I – момент инерции цилиндра, относительно оси, совпадающей с осью вращения цилиндра, ω_с 2 – угловая скорость относительно оси вращения, проходящей через центр масс цилиндра). Изменение потенциальной энергии цилиндра (h – изменение высоты центра масс цилиндра над поверхностью земли). С учётом этого закон сохранения полной механической энергии перепишем в виде: . Учтём, что в начале движения поступательное и вращательное движения цилиндра отсутствуют, то есть υ_с0 2 =0, ω_с0 2 =0: . Угловая скорость относительно оси вращения, проходящей через центр масс цилиндра, и скорость центра масс цилиндра связаны соотношением . После подстановки имеем: , откуда модуль скорости центра масс цилиндра у основания горки равен: . Момент инерции полого цилиндра , момент инерции сплошного цилиндра . В итоге с учётом условия, что массы, начальные скорости и радиусы цилиндров совпадают: . Следовательно: – у основания горки больше скорость сплошного цилиндра. Но если скорость больше, то и ускорение центра масс сплошного цилиндра больше (поскольку из кинематики известно, что , где l – длина горки). Поэтому для преодоления горки сплошному цилиндру потребуется меньше времени. Ответ: 1

Шар и полый цилиндр (трубка), имеющие одинаковые массы и радиусы, скатываются без проскальзывания с горки высотой h. Тогда верным утверждением относительно времени скатывания к основанию горки является следующее:

1: быстрее скатится шар*

2: быстрее скатится полый цилиндр

3: оба тела скатятся одновременно

На цилиндр и шар в рассматриваемом случае действуют только консервативные силы (сила тяжести, сила трения качения). При этом выполняется закон сохранения полной механической энергии тела: сумма кинетической энергии (энергия поступательного и вращательного движения тела) и потенциальной энергии сохраняется. Запишем закон сохранения полной механической энергии, приравняв её в момент начала движения (момент 0) и в момент нахождения тела у основания горки после скатывания (момент 1): . Кинетическая энергия поступательного движения (m – масса тела, υ_с 2 – скорость центра масс тела), кинетическая энергия вращательного движения (I – момент инерции тела, относительно оси, совпадающей с осью вращения тела, ω_с 2 – угловая скорость относительно оси вращения, проходящей через центр масс тела). Изменение потенциальной энергии цилиндра (h – изменение высоты центра масс тела над поверхностью земли). С учётом этого закон сохранения полной механической энергии перепишем в виде: . Учтём, что в начале движения поступательное и вращательное движения тела отсутствуют, то есть υ_с0 2 =0, ω_с0 2 =0: . Угловая скорость относительно оси вращения, проходящей через центр масс тела, и скорость центра масс тела связаны соотношением . После подстановки имеем: , откуда модуль скорости центра масс тела у основания горки равен: . Момент инерции полого цилиндра , момент инерции шара . В итоге с учётом условия, что массы, начальные скорости и радиусы цилиндра и шара совпадают: . Следовательно: – у основания горки больше скорость шара. Но если скорость больше, то и ускорение центра масс шара больше (поскольку из кинематики известно, что , где l – длина горки). Поэтому для преодоления горки шару потребуется меньше времени. Ответ: 1

Система состоит из трёх шаров с массами m₁ = 1 кг, m₂ = 2 кг, m₃ = 3 кг, которые движутся так, как показано на рисунке

Если скорости шаров равны V₁ = 3 м/с, V₂ = 2 м/с, V₃ =1 м/с, то величина скорости центра масс этой системы в м/с равна …

Скорость центра масс системы материальных тел определяется соотношением , где n – число тел в системе, m – масса всей системы. Скорость центра масс системы, состоящей из трёх шаров . Используем в дальнейшем координатный способ, согласно которому скорость , где . Отсюда: , , . . Ответ: 3

З ависимость перемещения тела массой 4 кг от времени представлена на рисунке. Кинетическая энергия тела в момент времени t = 3 с равна …

Кинетическая энергия поступательного движения тела определяется соотношением , где υ – скорость центра масс тела. По графику видно, что S

t. Это означает, что модуль скорости тела является постоянным . При t=3 с, S=15 м, тогда . Следовательно: . Ответ: 2

Человек сидит в центре вращающейся по инерции вокруг вертикальной оси карусели и держит в руках длинный шест за его середину. Если он повернет шест из вертикального положения в горизонтальное, то частота вращения в конечном состоянии

1. увеличится

2. не изменится

3. уменьшится*

П оскольку проекции моментов внешних сил на ось вращения равны нулю, то сумма проекций моментов импульса системы сохраняется (под системой понимаем карусель – 1, человек – 2, шест – 3): , где I – момент инерции системы, ω – угловая скорость системы. Тогда: . Моменты инерции карусели и человека не изменяются, моменты инерции тонкого стержня . После подстановки получаем: . Следовательно, угловая скорость и частота вращения уменьшаются. Ответ: 3

Тело массой m падает вертикально со скоростью на горизонтальную опору и упруго отскакивает от неё. Импульс, полученный опорой, равен …

И зменение импульса тела . При упругом ударе импульс тела меняет своё направление на противоположное, модуль импульса тела сохраняется, то есть . Поэтому . В соответствии с законом сохранения импульса системы изменение импульса горизонтальной опоры . В проекции на ось Y: . Модуль изменения импульса опоры или импульс, полученный опорой, равен: . Ответ: 5

Невесомая доска покоится на двух опорах. Правая опора делит длину доски в соотношении 1 : 3. На ее правый конец падает тело массой m₂=1 кг, теряя при ударе всю свою скорость. Если после удара тело массой m₁=2 кг начинает двигаться со скоростью V₁, то скорость V₂ равна…

1: *

Поскольку проекции моментов внешних сил, действующих на механическую систему (под механической системой будем понимать грузы массами m₁, m₂ и невесомая доска), на ось вращения равны нулю, то сумма проекций моментов импульса системы на ось вращения будет сохраняться (момент импульса доски равен нулю, т.к. её масса равна нулю – она невесома): . Ответ: 1

Невесомая доска покоится на двух опорах. Правая опора делит длину доски в соотношении 1 : 3. На ее правый конец падает тело массой m₂=2 кг, теряя при ударе всю свою скорость. Если после удара тело массой m₁=1 кг начинает двигаться со скоростью V₁, то скорость V₂ равна…

1: *

Невесомая доска покоится на двух опорах. Правая опора делит длину доски на две неравные части. На правый конец доски падает тело массой m₂=2 кг, теряя при ударе всю свою скорость. После удара первое тело массой m₁=1 кг приобретает скорость V₁, причем . В этом случае соотношение между l₁ и l₂ равно…

1: *

Невесомая доска покоится на двух опорах. Правая опора делит длину доски в соотношении 1 : 3. На правый конец доски падает тело массой m₂=2 кг, теряя при ударе всю свою скорость. После удара первое тело приобретает скорость V₁, причем . В этом случае масса тела m₁ равна…

На общую вертикальную ось насажены два диска с моментами инерции J₁=0,3 кг·м 2 и J₂=0,2 кг·м 2 . Вращение дисков задаётся уравнениями: φ₁=2t, φ₂=–1,5t. В некоторый момент верхний диск падает и сцепляется с нижним. Если трение в осях пренебрежимо мало, то угловая скорость вращения дисков после сцепления равна …

Для данной системы выполняется закон сохранения проекции момента импульса системы на ось координат, совпадающую с осью вращения, поскольку проекции на данную ось моментов внешних сил, действующих на рассматриваемую систему, равны нулю (согласно теореме об изменении проекции момента импульса системы , если M_z=0, то L_z=I_zω_z=const). Согласно закону сохранения проекции момента импульса: . Отсюда: . Ответ: 2

Планета массой m движется по эллиптической орбите, в одном из фокусов которой находится звезда массой М.

Если — радиус-вектор планеты, то справедливы утверждения:

1. Момент силы тяготения, действующей на планету, относительно центра звезды, не равен нулю.

2. Момент импульса планеты относительно центра звезды при движении по орбите не изменяется.*

3. Для момента импульса планеты относительно центра звезды справедливо выражение L=mVr

1. Момент силы тяготения, действующей на планету, относительно центра звезды, равен нулю, так как .

2. Момент импульса планеты относительно центра звезды при движении по орбите не изменяется. Поскольку согласно теореме об изменении момента импульса и , то .

3. Для момента импульса планеты относительно центра звезды не справедливо выражение L=mVr. Справедливым является соотношение . Ответ: 2

Планета массой m движется по эллиптической орбите, в одном из фокусов которой находится звезда массой М.

Если — радиус-вектор планеты, то справедливы утверждения:

1: Момент силы тяготения, действующей на планету, относительно центра звезды, равен нулю.*

2: Соотношение, связывающее скорости планеты V₁ и V₂ в точках минимального и максимального ее удаления от звезды с расстояниями r₁ и r₂, имеет вид: .*

3: Момент импульса планеты относительно центра звезды при движении по орбите периодически изменяется.

1. Момент силы тяготения, действующей на планету, относительно центра звезды, равен нулю, так как .

2. Для момента импульса планеты относительно центра звезды справедливо выражение . В точках минимального и максимального удаления планеты от звезды . Тогда в соответствии с законом сохранения момента импульса планеты .

3: Момент импульса планеты относительно центра звезды при движении по орбите не изменяется, поскольку выполняется законом сохранения момента импульса планеты. Ответы: 1 и 2

Планета массой m движется по эллиптической орбите, в одном из фокусов которой находится звезда массой М.

Если – радиус-вектор планеты, то справедливы утверждения:

1: Момент силы тяготения, действующей на планету, относительно центра звезды, равен нулю.*

2: Момент импульса планеты относительно центра звезды при движении по орбите не изменяется.*

3: Соотношение, связывающее скорости планеты V₁ и V₂ в точках минимального и максимального ее удаления от звезды с расстояниями r₁ и r₂, имеет вид: .

1. Момент силы тяготения, действующей на планету, относительно центра звезды, равен нулю, так как .

3: Соотношение, связывающее скорости планеты V₁ и V₂ в точках минимального и максимального ее удаления от звезды с расстояниями r₁ и r₂, не имеет вид: . Для момента импульса планеты относительно центра звезды справедливо выражение . В точках минимального и максимального удаления планеты от звезды . Тогда в соответствии с законом сохранения момента импульса планеты . Ответы: 1 и 2

Планета массой m движется по эллиптической орбите, в одном из фокусов которой находится звезда массой М.

Если – радиус-вектор планеты, то справедливы утверждения:

1: Соотношение, связывающее скорости планеты V₁ и V₂ в точках минимального и максимального ее удаления от звезды с расстояниями r₁ и r₂, имеет вид: .*

2: Момент импульса планеты относительно центра звезды при движении по орбите не изменяется.*

3: Момент силы тяготения, действующей на планету, относительно центра звезды, отличен от нуля.

1. Для момента импульса планеты относительно центра звезды справедливо выражение . В точках минимального и максимального удаления планеты от звезды . Тогда в соответствии с законом сохранения момента импульса планеты .

1. Момент силы тяготения, действующей на планету, относительно центра звезды, равен нулю, так как .

Ответы: 1 и 2

Планета массой m движется по эллиптической орбите, в одном из фокусов которой находится звезда массой М.

Если – радиус-вектор планеты, то справедливы утверждения:

1: Для момента импульса планеты относительно центра звезды справедливо выражение: , где – угол между векторами и .*

2: Момент импульса планеты относительно центра звезды при движении по орбите не изменяется.*

3: Момент силы тяготения, действующей на планету, относительно центра звезды, отличен от нуля.

1: Для момента импульса планеты относительно центра звезды справедливо выражение: , где α – угол между векторами и , поскольку согласно теореме об изменении момента импульса и , то .

2. Момент импульса планеты относительно центра звезды при движении по орбите не изменяется. Поскольку согласно теореме об изменении момента импульса и , то , .

3. Момент силы тяготения, действующей на планету, относительно центра звезды, равен нулю, так как .

Ответы: 1 и 2

Тело массой 2 кг поднято над Землей. Его потенциальная энергия 400 Дж. Если на поверхности Земли потенциальная энергия тела равна нулю и силами сопротивления воздуха можно пренебречь, скорость, с которой оно упадёт на Землю, составит …

Поскольку на тело действует только консервативная сила тяжести, то выполняется закон сохранения полной механической энергии: . С учетом условий имеем: . После подстановки полученных выражений в закон сохранения полной механической энергии: . Отсюда . Численное значение массы тела, заданное в условии, для решения не требуется. Ответ: 4

Тело массой 2 кг поднято над Землей. Его потенциальная энергия 400 Дж. Если на поверхности Земли потенциальная энергия тела равна нулю и силами сопротивления воздуха можно пренебречь, скорость тела на половине высоты составит…

Тело массой 2 кг поднято над Землей. Его потенциальная энергия 400 Дж. Если на поверхности Земли потенциальная энергия тела равна нулю и силами сопротивления воздуха можно пренебречь, скорость тела после прохождения расстояния до Земли составит…

Тело массой 2 кг бросили с поверхности Земли вертикально вверх со скоростью 20 м/с. Если на поверхности Земли потенциальная энергия тела равна нулю и силами сопротивления воздуха можно пренебречь, максимальное значение его потенциальной энергии составит…

Тело массой 2 кг бросили с поверхности Земли вертикально вверх со скоростью 20 м/с. Если на поверхности Земли потенциальная энергия тела равна нулю и силами сопротивления воздуха можно пренебречь, значение его кинетической энергии на половине максимальной высоты подъема составит…

Тело массой 2 кг бросили с поверхности Земли вертикально вверх со скоростью 20 м/с. Если на поверхности Земли потенциальная энергия тела равна нулю и силами сопротивления воздуха можно пренебречь, значение его кинетической энергии после прохождения расстояния до точки максимального подъема составит…

На неподвижный бильярдный шар налетел другой такой же со скоростью υ = 1м/с. После удара шары разлетелись под углом 90º так, что импульс одного шара Р₁= 0,3 кг·м/с, а другого Р₂= 0,4 кг·м/с. Массы шаров равны …

На неподвижный бильярдный шар налетел другой такой же с импульсом Р= 0,5 кг·м/с. После удара шары разлетелись под углом 90º так, что импульс одного шара Р₁= 0,3 кг·м/с. Импульс второго шара после удара …

На неподвижный бильярдный шар налетел другой такой же с импульсом Р= 0,5 кг·м/с. После удара шары разлетелись под углом 90º так, что импульс одного шара Р₁= 0,4 кг·м/с. Импульс второго шара после удара …

Шар массы m₁ совершает центральный абсолютно упругий удар о покоящийся шар массы m₂. Первый шар полетит после удара в обратном направлении при следующем соотношении масс …

1: m₁<<m₂*

2: m₁=m₂

3: m₁>>m₂

4: m₁≥m₂

ДЕ 2. Молекулярная (статистическая физика) и термодинамика

Средняя энергия молекул.

Средняя кинетическая энергия молекул газа при температуре Т зависит от их структуры, что связано с возможностью различных видов движения атомов в молекуле. Средняя кинетическая энергия молекул гелия (Не) равна …

3. *

Основное уравнение кинетической теории газов: где р – давление газа, n – число молекул в единице объема (концентрация молекул), – средняя кинетическая энергия поступательного движения одной молекулы. Числом степеней свободы i называется число независимых величин, с помощью которых может быть описано состояние молекулы. Существует 3 поступательные, 3 – вращательные степени свободы (для двухатомного газа – 2), колебательные степени свободы учитываются редко. Для молекул одноатомного газа i=3; двухатомного газа  i=5, трех- и более атомных газов i=6.

Средняя кинетическая энергия, приходящаяся на одну степень свободы молекулы . Средняя кинетическая энергия, приходящаяся на все степени свободы молекулы (полная энергия молекулы) Средняя кинетическая энергия поступательного движения молекулы: Средняя кинетическая энергия вращательного движения молекулы: . Молекула гелия – одноатомный газ, следовательно, число степеней свободы i=3, следовательно, средняя кинетическая энергия .

Задачка по физике по механике

Шар и полая сфера, имеющие одинаковые массы и радиусы, вкатываются без проскальзывания на горку. Если начальные скорости этих тел одинаковы, то.. .

Ответы:
1. Выше поднимется шар.
2. Оба тела поднимутся на одну и ту же высоту.
3. Выше поднимается полая сфера
+ нужно написать объяснение

2— оба тела поднимутся на одинаковую высоту . т. к. нет различия в исходных данных ,, А также изменение сил в процессе движения ..